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輸入計算

數學公式

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結果

Y0(x) Table
-1.081105
first finite value · 51 rows computed
x Yv(x)
0.0000 -Infinity
0.2000 -1.0811053
0.4000 -0.6060246
0.6000 -0.3085099
0.8000 -0.0868023
1.0000 0.0882570
1.2000 0.2280835
1.4000 0.3378951
1.6000 0.4204269
1.8000 0.4774317
2.0000 0.5103757
2.2000 0.5207843
2.4000 0.5104147
2.6000 0.4813306
2.8000 0.4359160
3.0000 0.3768500
3.2000 0.3070533
3.4000 0.2296153
3.6000 0.1477100
3.8000 0.0645032
4.0000 -0.0169407
4.2000 -0.0937512
4.4000 -0.1633365
4.6000 -0.2234600
4.8000 -0.2723038
5.0000 -0.3085176
5.2000 -0.3312509
5.4000 -0.3401679
5.6000 -0.3354442
5.8000 -0.3177464
6.0000 -0.2881947
6.2000 -0.2483100
6.4000 -0.1999486
6.6000 -0.1452262
6.8000 -0.0864339
7.0000 -0.0259497
7.2000 0.0338504
7.4000 0.0906809
7.6000 0.1424285
7.8000 0.1872272
8.0000 0.2235215
8.2000 0.2501180
8.4000 0.2662219
8.6000 0.2714577
8.8000 0.2658749
9.0000 0.2499367
9.2000 0.2244937
9.4000 0.1907439
9.6000 0.1501801
9.8000 0.1045271
10.0000 0.0556712

什麼是貝索函數 Y 數值表計算器?

這個工具能為第二類貝索函數製作數值表,這個函數又稱 Weber 函數或 Neumann 函數,記為 \(Y_{\nu}(x)\),是貝索微分方程的第二個線性獨立解。在固定的實數階數 \(\nu\) 之下,計算器會在一連串由「起始值、增量、點數」所定義的 \(x\) 值上逐一求出 \(Y_{\nu}(x)\),輸出完整的數值表。

第二類貝塞爾函數 Y0、Y1、Y2 對 x 的曲線
階數為 0、1、2 的第二類貝塞爾函數 \(Y_{\nu}(x)\),顯示其在 \(x = 0\) 附近的奇異性與振盪衰減。

使用方法

輸入階數 \(\nu\)(可為非整數或負數)、\(x\) 的起始值、各點之間的增量(步長),以及迭代次數(列數)。計算器會依 $$x_i = \text{startX} + i \cdot \text{stepX}$$(\(i\) 從 0 到 pointCount\(-1\))建立格點,並列出每一點的 \(Y_{\nu}(x)\)。請注意,\(Y_{\nu}(x)\) 在 \(x = 0\) 處發散至負無窮大,且僅在 \(x > 0\) 時為實數,因此任何 \(x \le 0\) 的列都會標示為未定義。

計算公式

對非整數階:$$Y_{\nu}(x) = \frac{J_{\nu}(x)\cos(\nu\pi) - J_{-\nu}(x)}{\sin(\nu\pi)}$$ 對整數階 \(n\),取極限後可得到一個封閉形式,其中包含含 \(J_{n}(x)\cdot\ln(x/2)\) 的對數項、一段有限的冪級數修正項,以及一段 digamma(雙伽瑪)級數。第一類函數 \(J_{\nu}(x)\) 由其冪級數累加求得,而其中的 Gamma 函數則以 Lanczos 近似法計算。

實例演算

當 \(\nu = 0\)、startX \(= 0\)、stepX \(= 0.2\)、pointCount \(= 51\) 時,各列的 \(x\) 由 \(0.0\) 排到 \(10.0\)。其中 \(Y_{0}(0)\) 為未定義(\(-\infty\)),\(Y_{0}(0.2) \approx -1.0811\)、\(Y_{0}(1.0) \approx 0.0883\)、\(Y_{0}(2.0) \approx 0.5104\)、\(Y_{0}(10.0) \approx 0.0557\)。標頭顯示的「首個有限值」即為 \(-1.0811\)。

定義與詞彙表

階數 \(\nu\)
參數(order 欄位),用來索引貝塞爾函數的族。它可以是任何實數。整數階(0、1、2、…)在具有圓柱對稱性的物理問題中最常見;半整數階產生球形貝塞爾函數。
第二類貝塞爾函數 \(Y_\nu(x)\)
也稱為韋伯函數或紐曼函數(有時寫作 \(N_\nu\))。它是貝塞爾方程的解,在原點處無界(奇異)。對於非整數 \(\nu\) 定義為 \(Y_\nu(x) = \dfrac{J_\nu(x)\cos(\nu\pi) - J_{-\nu}(x)}{\sin(\nu\pi)}\),整數情況通過極限得到。
\(J_\nu\) 對比 \(Y_\nu\)
\(J_\nu(x)\)(第一類)在 \(x=0\) 時有限;\(Y_\nu(x)\)(第二類)當 \(x\to 0^+\) 時發散至 \(-\infty\)。它們一起形成貝塞爾方程的完整獨立解對。
貝塞爾微分方程
線性常微分方程 \(x^2 y'' + x y' + (x^2 - \nu^2) y = 0\)。其通解為 \(y = c_1 J_\nu(x) + c_2 Y_\nu(x)\)。
伽瑪函數 \(\Gamma(z)\)
階乘的連續延拓,\(\Gamma(n+1) = n!\),出現在 \(J_\nu\) 和 \(Y_\nu\) 的級數係數中。
二階乘函數 \(\psi(z)\)
對數導數 \(\psi(z) = \Gamma'(z)/\Gamma(z)\)。它在整數階 \(Y_n(x)\) 的級數中顯式出現,該級數包含對數項 \(\tfrac{2}{\pi}\ln(x/2)J_n(x)\) 加上二階乘函數加權係數。
蘭茨斯逼近法
用於計算複數或實數參數的伽瑪函數 \(\Gamma(z)\) 的高度精確數值方法,通常在貝塞爾函數程序內部使用以計算級數係數。
線性獨立解
不能表示為第一個解的常數倍數的第二個解。由於 \(J_\nu\) 單獨無法表示在原點處奇異的解,\(Y_\nu\) 提供通解所需的獨立伴侶。

常見問題

為什麼第一列是未定義?\(Y_{\nu}(x)\) 在 \(x = 0\) 處有奇異點,會發散至 \(-\infty\),因此在該處沒有有限值。

階數可以是負數嗎?可以。對負整數階,適用對稱關係 \(Y_{-n}(x) = (-1)^{n}Y_{n}(x)\);對負非整數階,則直接套用一般公式計算。

精確度如何?級數會持續累加,直到各項小於機器容差為止,在中等大小的 \(x\) 範圍內約可達到 6 至 7 位有效數字。

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